분광(스펙트럼)과 분자분광학, 분광(스펙트럼)과 포토루미네선스(PL)분광, 분광(스펙트럼)과 분광기, 분광(스펙트럼)과 분광광도계, 분광(스펙트럼)과 회절격자, 분광과 레이저

목차

Ⅰ. 개요

Ⅱ. 분광(스펙트럼)과 분자분광학

Ⅲ. 분광(스펙트럼)과 포토루미네선스(PL)분광

Ⅳ. 분광(스펙트럼)과 분광기
1. 분광기의 최적 조건 찾기 결과 분석
1) 가로 길이의 영향
2) 세로 길이의 영향
3) 높이의 영향
2. 기존 분광기와 성능 비교
1) 보급용 분광기
2) 프리즘 분광기

Ⅴ. 분광(스펙트럼)과 분광광도계
1. 광원
2. 파장선택장시
3. 슬릿
4. 시료용기(큐벳 혹은 시험관)
5. 검출기(detector)

Ⅵ. 분광(스펙트럼)과 회절격자
1. 원리
2. 프리즘과 비교

Ⅶ. 분광(스펙트럼)과 레이저

참고문헌

본문내용

Ⅰ. 개요

금속의 경우와 같이 전류 캐리어가 주로 전자인 경우를 n형 반도체, 전류 캐리어가 주로 정공일 경우를 p형 반도체라고 한다. 이와 같이 전자와 정공 두 가지의 캐리어가 존재할 수 있는 것도 반도체 특징의 하나이다. 반도체의 전기전도에 대한 물리적 기구는 다음과 같이 에너지 대역의 이론을 써서 설명할 수 있다. 즉 현대물리학의 결론에 따르면, 진공 속에서 전자가 취할 수 있는 에너지는 0(정지상태)에서 무한대에 이르는 연속적인 값일 수 있으나 원자 외각 속에 있는 전자는 불연속적으로 띄엄띄엄한 값만을 취할 수 있다. 이와 같은 원자의 규칙적인 배열로써 이루어진 고체 내에 존재하는 핵외(核外)전자는 역시 일반적으로 각자 어떤 불연속적으로 흩어진 에너지 값을 갖고 있으며, 빛을 흡수하거나 열을 받아서 그의 에너지가 변화될 수 있다. 이와 같은 전자에너지의 변화로써 전자에 의한 고체 내에서의 전기전도를 설명할 수 있다. 이들 전자가 고체 내에서 취할 수 있는 에너지 값에는 제한조건이 있으며, 고체물질의 구성원자와 결정구조에 따라서 그의 허용치가 정해진다. 앞의 경우와 같이 전자가 취할 수 있는 에너지 값의 범위를 허용대역, 후자와 같이 전자가 취할 수 없는 에너지 값의 범위를 금지영역이라 한다. 즉 이것은 자유공간에 있는 전자의 경우와 크게 다른 점이다. 한편, 페르미-디랙(Fermi-Dirac)의 통계이론과 파울리(Pauli)의 배타원리(排他原理)에 따라 고체 내의 전자들은 대체로 이들 허용된 범위 내의 에너지 값을 낮은 쪽에서부터 취하여 가는데 각 에너지값 즉 에너지 준위에 대하여 같은 에너지 값을 차지할 수 있는 전자의 수는 일정하게 되어 있다. 즉 한 에너지 준위에는 일정 수 이상의 전자는 있을 수 없으며 허용대역 내에 거의 연속적으로 분포되어 있는 에너지 준위를 아래쪽부터 전자가 차지하게 된다. 도체와 같은 경우에는 허용대역 중에 전자가 취할 수는 있으나 아직 채워지지 않은 에너지값 즉 에너지 준위가 있다. 전자가 서로 다른 두 개의 에너지 준위 사이를 이동할 때는 외부적 에너지의 주고받음이 전자에 대하여 생긴다.

참고자료

· 김동하, 표면 플라즈몬 공명 분광기, 한화학회, 2008
· 김대석 외 3명, 단색 분광기 회절격자의 정밀 구동 기구에 관한 연구, 한국정밀공학회, 1997
· 윤시내 외 2명, 분광광도계를 이용한 자수정의 색상 감별 기초 연구, 한국결정성장학회, 2008
· 이상화 외 1명, 최신 단일분자 분광학 기술의 발전과 전망, 한국물리학회, 2009
· 장희숙, MBE법으로 성장된 AlAs, GaAsm 초격자의 라만 산란과 PL 분광법에 의한 특성연구, 국물리학회, 1993
· Li Long Zhe, 변조 전달 레이저분광과, 원자분수 주파수 표준기 개발에 대한 연구배재대학교, 2011